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用可控制的γ能谱仪研究中性π介子

物理学报 , 1960,
Abstract: 一、前言 中性π介子是不稳定的粒子,平均寿命小于10~(-16)秒。它在产生后很快衰变为二个高能光子,这对光子几乎就从靶中π介子的地位飞出。因此,不能直接量到中性π介子;它们的产生特性(例如能谱和角分布),只能通过测量衰变所生的光子对来研究。通常从光子角分布可推出中性π分子角分布;但研究中性π介子的能谱则是很困难的。 过去研究中性π介子能谱的方法,一种是从单个γ线的能谱定出π~0能谱。但在推算时,由于对γ能谱取微分的处理方法,引起很大的不确定性。另一种是从光子对的角关
关于氢中含氘量对负π介子吸收实验影响的讨论

物理学报 , 1961,
Abstract: 一、负π介子吸收实验所提起的问题 负π介子被氢吸收,是π介子物理中的一个基本反应。这个反应有二个分枝,即辐射俘获及介子俘获。 辐射俘获: π~- p→n γ, (1) 介子浮获: →n π~0 (2)其中P和n是质子和中子。π~0介子的寿命极短,在小于10~(-15)秒之内,衰变为一对γ线。所以实验上观察到属于二个分枝的二群γ光子。反应分枝的几率比P(又称为潘诺夫斯基
可控制脉冲供电计数管(Ⅲ)

物理学报 , 1961,
Abstract: 在这一部分中的讨论利用可控制脉冲供电计数管作成的描迹仪。
可控制脉冲供电计数管(Ⅰ)

物理学报 , 1961,
Abstract: 本文叙述了在控制脉冲供电下应用计数管的系统研究,和一些有关的新现象。这里总结了В.В.Вишняков,А.А.Тяцкин和本文作者系统研究的结果。试验了普通猝计数管、低电压卤素管和非自猝计数管的特性;提出了相应的理论解释。利用可控制脉冲供电方法以后,计数管描迹仪得到了新的发展。现在,可控制脉冲供电的描迹仪,已经用到加速器上的各种实验中。本篇着重讨论这种新型原子核辐射探测器的机构和性能。
可控制脉冲供电计数管(Ⅱ)

物理学报 , 1961,
Abstract: 在这一部份总结中,讨论了可控制脉冲供电卤素管的特性和可控制脉冲供电计数管的应用方法。
超子结构假设

物理学报 , 1960,
Abstract: 本文的目的是提出一种可能的超子结构模型。在第一节中首先叙述本模型的基本假设。然后在第二节、第三节中分别讨论超子结构和超子反应。最后在第四节中讨论强作用粒子的分类问题。
全吸收契连科夫能谱仪

物理学报 , 1963,
Abstract: 本文讨论了原子核物理中用来测量高能电子或光子能谱的全吸收契连科夫能谱仪。说明了全吸收契连科夫能谱仪的结构和原理。比较了若干台全吸收契连科夫能谱仪的特性。
π-介子星裂能谱仪

物理学报 , 1961,
Abstract:
关于核子结构

物理学报 , 1960,
Abstract: 本文的目的是提出一个可能的核子结构模型;希望定性地将核子内部核物质分布、核子内部电荷分布、核子反应等现象连系起来。 一、基本假设 第一,假设核子由一个轻费米子及许多π介子所组成。这里假设的费米粒子是中性的,自旋1/2,同位旋1/2,带重粒子荷 1。它总是和π介子在束缚状态中存在。它和许多π介子强烈吸引而组成核子。
快速脉冲光源

物理学报 , 1961,
Abstract: 近代物理实验中常需用大量光电倍加管。所以要求有标准的快速脉冲光源,来选择、调节、校验光电倍加管。例如用来测量放大系数和高压的关系、直线性、稳定性、放大和噪声比值等。这种脉冲光源应当是:(1)小型的;而且可携带的;(2)脉冲性质和通常用的快探测器脉冲相仿,例如上升时间为数十毫微秒,脉冲宽度小于1微秒;(3)能发出大量光;(4)性能随时间稳定。
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