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Nd~(3+)激活玻璃的若干激射特性
干福熹,蔡英时,姜中宏,李锡善,李成富
科学通报 , 1965,
Abstract: 近年来掺钕玻璃光激射器有了很大的进展,相继实现了脉冲激射、连续激射、和非线性光学效应等。为了更有效地选择工作物质,势必要求对掺钕玻璃的激射光发射的各种基本特性有所了解。以前我们曾报导了掺钕玻璃的若干发光特性和激射的初步结果。本文研究了掺钕玻璃的激射光谱及振荡过程,Nd~(3+)离子浓度、基质玻璃成分和玻璃的均匀性对阈值能量和输出能量的影响,以及玻璃光激射器的某些特性等。
Nd3+激活玻璃的若干激射特性  [PDF]
干福熹,蔡英时,姜中宏,李锡善,李成富
科学通报 , 1965,
Abstract: 近年来掺钕玻璃光激射器有了很大的进展,相继实现了脉冲激射、连续激射、和非线性光学效应等。为了更有效地选择工作物质,势必要求对掺钕玻璃的激射光发射的各种基本特性有所了解。以前我们曾报导了掺钕玻璃的若干发光特性和激射的初步结果。本文研究了掺钕玻璃的激射光谱及振荡过程,Nd3+离子浓度、基质玻璃成分和玻璃的均匀性对阈值能量和输出能量的影响,以及玻璃光激射器的某些特性等。
掺钕钨酸钙的荧光绝对量子效率
黄永楷,吴光照
物理学报 , 1966,
Abstract: 掺钕钨酸钙是一种典型的激光工作物质。它的特点是效率高,振荡阈值低,易于在室温下产生连续受激发射。因而应用较广。至于它的荧光特性已曾有过比较详细地研究。但其荧光量子效率却还未见报导。 这里报导我们在室温下测定 CaWO_4:Nd~(3+):Na~+ 单晶荧光绝对量子效率的一些初步结果及对测量方法和结果的讨论。
掺钕钨酸钆钠晶体生长、结构及光谱特性  [PDF]
林海,张莹,李春,曾繁明,秦杰明,刘景和
硅酸盐学报 , 2010,
Abstract: 采用提拉法生长了尺寸为φ(30~35)mm×80mm的掺钕钨酸钆钠[NdNaGd(WO4)2,NdNGW]晶体。生长NdNGW晶体的最佳工艺参数为晶体的提拉速率为1~2mm/h,晶体转速为15~18r/min,冷却速率为10℃/h,液面上轴向温度梯度为0.7~1℃/mm。通过热重-差热分析(thermogravimetry-differentialthermalanalysis,TG-DTA),X射线衍射(X-raydiffraction,XRD)对晶体进行表征。测试了晶体的红外及Raman光谱,分析了晶体的振动模式,并将晶体振动光谱进行归属。由TG-DTA曲线得到晶体熔点为1251.7℃。XRD分析表明晶体属于四方晶系、白钨矿结构、I41/a空间群,晶胞参数a=0.53213nm,c=1.13070nm。吸收光谱表明NdNGW晶体在805nm附近有较强、较宽的吸收峰,吸收截面积为3.581×10-20cm2,适合于激光二极管泵浦。
固体连续激射的若干问题  [PDF]
刘颂豪
科学通报 , 1965,
Abstract: 继气体连续激射器的出现,固体工作物质在脉冲工作的基础上,亦相继观察到连续激射现象。目前,除红宝石、钨酸钙和氟化钙外,还在半导体和玻璃工作物质中观察到连续激射现象。据报导,固体连续器件的输出功率已超过1瓦,激发阈值亦显著降低。对于CaF2Dy2+晶体,用15瓦钨丝灯激发,即可获得连续激射光。为将固体连续激射器用于光学定位、导航、跟踪和通讯等方面,目前正在开展一系列工作改进激发方式、提高输出功率和效率,提高输出激射的稳定性和方向性,以及选择合适的调制方法等。
固体连续激射的若干问题
刘颂豪
科学通报 , 1965,
Abstract: 继气体连续激射器的出现,固体工作物质在脉冲工作的基础上,亦相继观察到连续激射现象。目前,除红宝石、钨酸钙和氟化钙外,还在半导体和玻璃工作物质中观察到连续激射现象。据报导,固体连续器件的输出功率已超过1瓦,激发阈值亦显著降低。对于CaF_2:Dy~(2+)晶体,用15瓦钨丝灯激发,即可获得连续激射光。为将固体连续激射器用于光学定位、导航、跟踪和通讯等方面,目前正在开展一系列工作:改进激发方式、提高输出功率和效
原子激射器
何向阳,刘勍
现代物理知识 , 2002,
Abstract: 20世纪 60年代诞生了近代光学与电子学的结合之子———激光器 ,它的出现使科学技术研究的手段 ,内容更加丰富多彩。激光器也称为激射器 ,它是在光波段利用光的干涉、衍射、偏振等光学特性实现同一相干态光的放大而制成的 ,由德布罗意对称假设知道 ,任何实物粒子都具有波动性 ,那么就完全可利用实物粒子的波动性 ,在粒子处于高度简并、相干的同一量子态下制成物质波激射器。原子激射器正是这一思想的产物 ,1997年诺贝尔物理学奖获得者菲立普领导的小组 ,成功地研制了世界上第一台物质波激射器———原子激射器。一、什么是原子激射器原子激…
激射光振荡的生成时间
邓锡铭,王润文,修正礼
科学通报 , 1965,
Abstract: 从一般固体激射器,特别是加入 Q 开关后的振荡生成过程的几率方程知道,生成时间在毫微秒范围,不易观察和测量。我们从实验发现,对于低增益长谐振腔间隔的气体激射器,振荡生成时间可长达毫秒范围,极易测量、观察,现将所采用的实验方法及结果报导如下。
激射光振荡的生成时间  [PDF]
邓锡铭,王润文,修正礼
科学通报 , 1965,
Abstract: 从一般固体激射器,特别是加入Q开关后的振荡生成过程的几率方程知道,生成时间在毫微秒范围,不易观察和测量。我们从实验发现,对于低增益长谐振腔间隔的气体激射器,振荡生成时间可长达毫秒范围,极易测量、观察,现将所采用的实验方法及结果报导如下。
掺钕钨酸钇钠晶体的缺陷  [PDF]
朱忠丽,刘景和,林海,万玉春,孙域
硅酸盐学报 , 2006,
Abstract:
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